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1-forma

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Una 1-forma o uno-forma o covector, intuitivamente es un objeto matemático definido sobre un cierto dominio $Omega subset R^n$ (o de una variedad diferenciable) que “operado” con un campo vectorial da lugar un campo escalar o función definida sobre el mismo dominio. Es decir:

$T: mbox{Vec}_n(Omega) to R qquad mbox{Vec}_n(Omega) = mathcal{C}^{(k)} (Omega,R^n)$

Donde $Vec n (?)$ denota el conjunto de funciones vectoriales con derivadas parciales continuas hasta orden k definidas sobre $?$ , es decir, es un conjunto formado por campos vectoriales. Una 1-forma o forma uno es un caso particular de n-forma.

Tabla de contenidos

1 Ejemplos de 1-formas en física
2 Ejemplos de 1-formas en matemáticas
3 Integrabilidad de 1-formas: diferenciales exactas
- 3.1 Diferenciales inexactas en física
4 Véase también

[editar] Ejemplos de 1-formas en física

En mecánica newtoniana diversas magnitudes funcionan como 1-formas. Por ejemplo el llamado, impropiamente, “trabajo infinitesimal” a lo largo de la trayectoria de una partícula:

$delta W = mathbf{F}cdot dmathbf{r} = F_x dx + F_y dy + F_z dz$

Es una 1-forma, que aplicada a un vector velocidad da la potencia realizada por la fuerza:

$langle delta W, mathbf{v}rangle = F_x v_x + F_y v_y + F_z v_z$

La integral a lo largo del tiempo de la potencia, que es un escalar, da el trabajo finito realizado por la fuerza. Cuando el la 1-forma trabajo infinitesimal debido a la naturaleza de las fuerzas es una diferencial exacta, se dice que el conjunto de fuerzas forma un campo conservativo.

En termodinámica el llamado impropiamente “calor infinitesimal” es otra 1-forma, normalmente no exacta, que es expresable en diferentes tipos de coordenadas:

$delta q = T(S,V) dS qquad delta q = C_V(V,T) dT qquad delta q = C_p(p,T) dT$

Donde $C v, C p$ son las capacidades caloríficas bajo volumen y bajo presión constantes respectivamente y $d S, d T$ son 1-formas exactas asociadas a las variables de estado, temperatura y entropía respectivamente. Un factor integrante es una función multiplicativa que convierte a una 1-forma no exacta en exacta. Así un factor integrante para la magnitud “calor infinitesimal” es el inverso de la temperatura, en ese caso la 1-forma resultante puede derivarse de la variable de estado llamada entropía

En electrodinámica clásica el potencial vector puede ser considerado una 1-forma sobre un espacio-tiempo de cuatro dimensiones del que se puede derivar todas las componentes del campo electromagnético. Esta 1-forma nunca es exacta a menos que el campo electromagnético sea nulo.

Un campo vectorial que derive de un potencial admite una representación como 1-forma exacta.

[editar] Ejemplos de 1-formas en matemáticas

La diferencial total de una función de varias variables puede ser tratada rigurosamente como una 1-forma. Así si se tiene una función de varias variables f(x,y,z) diferenciable, su diferencial total es una 1-forma exacta:

$df = frac{partial f}{partial x} dx + frac{partial f}{partial y} dy + frac{partial f}{partial z} dz$

Por ser la anterior una 1-forma exacta, también es también una 1-forma cerrada, lo cual implica que:

$frac{partial^2 f}{partial x_i partial x_j} - frac{partial^2 f}{partial x_j partial x_i} = 0$

[editar] Integrabilidad de 1-formas: diferenciales exactas

Una 1-forma F, se dice exacta si existe una función g tal que:

$left[mathbf{F} = sum_i F_i dx^i quad mbox{exacta}right] quad Longleftrightarrow quad F_i = frac{partial g}{partial x_i}$

Se puede probar que una condición necesaria y suficiente para que una 1-forma sea exacta, alrededor de algún punto, de acuerdo con el teorema de Poincaré es que en exista algún punto en el que se cumpla que:

$frac{partial F_i}{partial x_j} = frac{partial F_j}{partial x_i}$

Cuando la condición anterior se satisface en algún punto entonces la 1-forma es localmente exacta en ese punto, es decir, existe una pequeña región alrededor del punto en el que la 1-forma es exacta.

[editar] Diferenciales inexactas en física

Obviamente no toda 1-forma es exacta, un ejemplo físico interesante lo constituye el calor o el trabajo que aparecen en la forma diferencial de la energía interna tal como suele usarse para formular, el primer principio de la termodinámica:

$dU = delta Q + delta W qquad delta Q := T(S,V) dS qquad delta W := -p(S,V) dV$

Obviamente esta diferencial de la energía interna sí es una 1-forma exacta puesto que la energía interna es una variable de estado. Sin embargo, ni el calor, ni el trabajo son 1-formas exactas. Para el calor tenemos:

$delta Q = T(S,V) dS + 0 dV quad land quad left(frac{partial T}{partial V}right)_S ne 0 quad Rightarrow quad lnot exists bar{Q}(S,V): left[ left(frac{partial bar{Q}}{partial S}right)_V= T land left(frac{partial bar{Q}}{partial V}right)_S = 0 right]$

En la anterior ecuación si la derivada de la temperatura respecto al volumen fuera nula significaría que el cuerpo tiene una tasa de dilatación adiabática infinita, lo cual es absurdo. Para el trabajo tenemos que por las relaciones de Maxwell, el trabajo no es una 1-forma exacta a menos que el coeficiente de dilatación adiabática (?_S) sea cero, ya que el trabajo sólo puede ser una diferencial exacta en un sistema termodinámico sí y sólo sí:

$left(frac{partial p}{partial S}right)_V = -left(frac{partial T}{partial V}right)_S = -frac{1}{Valpha_S}$

[editar] Véase también

n-forma